Page 170 - 《应用声学》2024年第6期

1346 2024 年 11 月

T13R14 T13R23 T13R12 T13R34
9 9
8 8
7 7
6 6
5 5
᥋Ղ 4 ᥋Ղ 4

3 3
2 2
1 1
0 0
0 1 2 3 4 5 6 0 1 2 3 4 5 6
௑ᫎ/ms ௑ᫎ/ms
(a) T13༏ҵ R14֗R23ࠫඋ (b) T13༏ҵ R12֗R34ࠫඋ

T24R14 T24R23 T24R12 T24R34
9 9
8 8
7 7
6 6
5 5
᥋Ղ 4 ᥋Ղ 4

3 3
2 2
1 1
0 0
0 1 2 3 4 5 6 0 1 2 3 4 5 6
௑ᫎ/ms ௑ᫎ/ms
(c) T24༏ҵ R14֗R23ࠫඋ (d) T24༏ҵ R12֗R34ࠫඋ
图 6 有反射体时，方位组合接收提取的反射波
Fig. 6 Azimuthal combination of extracted reflective wave with reflective interface

图 7 展示了反射波前几个周期初至波的局 0.55。本文中井况和仪器均与文献 [3] 条件类似，可

部放大图，在 T13R14 波形曲线上选取特定波谷 以通过SH横波幅度进行异常体方位区分。
5.400 ms 处，其在 T13R23 波形曲线上的对应波谷
为 5.466 ms 处，T13R14 比 T13R23 提前 0.066 ms， 0.0010 5.521 ms
T13R14
半波周期为 5.521 − 5.400 = 0.121 ms，提前时间占 T13R23
0.0005
周期数 0.066 ms/(0.122 ms × 2) = 27.3%。可采用
半波相干增强手段，将 R23 前移 0.066 ms 与R14 相 ฉॎࣨए 0
加，若异常体与 R14 位于仪器同侧，则波形振幅累
加结果增大；反之，则振幅增强减小，借此方法实现
-0.0005
方位区分。实际测井可通过ALFORD变换，将发射 5.400 ms
5.466 ms
和接收不同分量进行组合，针对不同方位得到反射 -0.0010
波波形，实现不同方位的异常体成像。 4.8 5.0 5.2 5.4 5.6
௑ᫎ/ms
图 8 为考虑仪器影响的平面波入射情形下，以
图 7 存在反射界面时 T13R14 和 T13R23 接收波
不同角度入射各波形的最大幅度。图中可以看出， 形比较图
利用现有声系，靠近声源 (135 红色三角) 归一化 Fig. 7 Received waveforms with reflection inter-
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幅度 0.79 大于背离声源 (45 蓝色五星) 归一化幅度 face
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