Page 172 - 应用声学2019年第4期

632 2019 年 7 月

0
10
20
30
40
ງए/m 50
60
70
80
90
100
1515 1520 1525 1530 1535 1540 1545
ܦᤴ/mSs -1
(a) ܦᤴҖ᭧Ԧ໦ፇ౧

0.7
10 10
0.6
20 0.6 20
0.5
30 0.5 30
40 40 0.4
ງए/m 50 0.4 ງए/m 50
60 0.3 60 0.3
70 0.2 70 0.2
80 80
0.1 0.1
90 90
2 3 4 5 6 7 8 2 3 4 5 6 7 8
ᡰሏ/km ᡰሏ/km
(b) Ύၹ኎஍ܦᤴҖ᭧ࠀͯፇ౧ (c) ΎၹࣱکܦᤴҖ᭧ࠀͯፇ౧
0.7 0.7
10 10
0.6 0.6
20 20
30 0.5 30 0.5
40 0.4 40 0.4
ງए/m 50 ງए/m 50
60 0.3 60 0.3
70 0.2 70 0.2
80 80
0.1 0.1
90 90
2 3 4 5 6 7 8 2 3 4 5 6 7 8
ᡰሏ/km ᡰሏ/km
(d) Ύၹଌஆ᫼ܫܦᤴҖ᭧ࠀͯፇ౧ (e) Ύၹԧ࠱ͯᎶܫܦᤴҖ᭧ࠀͯፇ౧

图 18 反演结果与比较
Fig. 18 Inversion result and comparison

分别计算先验声速剖面集后 2 h、4 h 所得到的 在水平缓变符合绝热近似的条件下，距离接收阵 R
实时声速剖面和将实时声速剖面进行翻转所得到 处的声场受距离 R 处的声速剖面影响较大。因此，
的声速剖面集和等效声速剖面进行比较，并计算其 在实际实验中，对于目标声源的定位，可以近似地认
均方根误差。将声速剖面进行翻转是为了去除声速 为在本文仿真条件下，等效声速剖面的重构时，接收
剖面形状带来的影响，只考虑声速剖面位置对构建 位置附近的声速剖面所占权重较大。
等效声速剖面的影响。 需要指出的是，时空变化条件下的声速剖面选
由图 19 可以看出，无论是声速剖面正向或反 择是较为复杂的问题，本节给出的结论只适用于文
向，接收阵位置附近的均方根误差均较小，这是由于 中给出的海洋环境，定量的结论还需要进一步研究。