Page 79 - 《应用声学》2020年第4期
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第 39 卷 第 4 期            吴樵等: 利用激光多普勒测振仪的空气耦合超声声场测量                                          565


             其中,常数 β = 2.68 × 10   −9  Pa −1 ,u 是反射体的表         制。为了保证平均处理的准确进行,实验中使用
             面位移,P u 是超声信号的声压。公式 (4) 表明,测得                     Panametrics5800PR超声分析仪输出外同步触发信
             的声压是激光路径上声压分布的累积。与动态光弹                            号,同时提供给超声发射设备、激光测振仪和示波
             法类似,该方法是对三维声场的二维测量。                               器,保证测量系统获得稳定的延时信息。此外,在反
                                                               射体表面粘贴一层增透膜,用于提高接收激光信号
                                                               的质量。
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                                       ᑟ  ᏹ
                                       ٨                       2 空气耦合超声声场实验测试
                       ᡔܦԧ࠱᝺ܬ
                                           Ԧ࠱ʹ
                                                               2.1  空耦换能器灵敏度评价
                                          ॠ฾ӝ۫
                                                                   空耦换能器灵敏度的常规评价方法是将一对
                                         ༏А᡹य़                  空耦换能器间隔一定距离同轴正对放置,以一发另
                   ᇨฉ٨         ༏А                              一收系统的插入损耗作为空耦换能器的灵敏度评
                              ฾૝́
                                                               价指标。分别测量发射和接收换能器两端的激励信
                       图 1  激光测振仪实验测试系统                        号和接收信号,按照公式(5)计算插入损耗:
               Fig. 1  The experimental system using laser                              (  V r  )
                                                                              IL = 20 lg     ,            (5)
               Doppler vibrometers                                                       V t
                                                               其中,IL插入损耗,V r 是接收信号幅值,V t 是激励信
             1.2 实验系统
                                                               号幅值的二分之一,分别由时域接收信号和激励信
                 实验系统如图 1 所示,该实验系统的测试对象
                                                               号经傅里叶变换得到。
             为透明介质中的声场,包括空气或透明固体 (如 K9
                                                                   上述方法测得的插入损耗,同时受到发射和接
             玻璃)。                                              收空耦换能器的性能影响。此外,测量结果还与两
                 实验系统包括自研空耦换能器、超声发射设备、
                                                               个空耦换能器的间距有关。在不同文献给出的实验
             激光测振仪、示波器、反射体等。超声发射设备为                            测试条件中,换能器间距往往不统一,由此得到的系
             Panametrics 5800PR 超声分析仪 (单脉冲激励) 或                统插入损耗曲线虽然也可以反映出空耦换能器的
             自研设备 (脉冲串激励)。自研空耦换能器两对,中                          性能,但还不够直接准确。
             心频率分别为350 kHz和510 kHz,换能器特性可参                         借助本文搭建的实验系统,使用激光测振仪测
             考文献 [14]。激光测振仪为 Polytec PSV400,激光                 量单个空耦换能器在空气中的时域瞬态声压,计
             穿过超声信号区域后,被设置在待测区域后方、垂                            算单个空耦换能器的电声效率,可以设计出一种
             直于激光路径的反射体反射,沿原路径返回激光头,                           空耦换能器灵敏度的直接评价方法:(1) 在空耦换

             输出信号通过Tektronix 3012B示波器接收。                       能器远场某距离 d 处,测量声轴上的时域瞬态声压
                 实验系统中存在一些可能影响到测量结果的                           p d ;(2) 垂直于声轴方向移动测量点,得到换能器主
             外部因素:根据公式 (2),不为零的反射体表面法向                         瓣的指向性图案,计算指向性因数 R θ ;(3) 测量空
             振速会被错误地视为折射率变化,从而使超声波声                            耦换能器的阻抗和激励电压,得到输入电功率 W e ;
             压的测量值大于真实值;根据公式 (3),不稳定的温                         (4) 根据声压和指向性因数计算空耦换能器的辐射
             度和相对湿度会导致介质折射率的变化,这种变化                            声功率W a ,从而得到电声效率η。
             会被错误地当作由超声波引起的声压变化。                                   该方法通过直接测量空耦换能器的电声效率
                 实验室环境下,空气的温度和相对湿度通常                           来评价单个空耦换能器的灵敏度性能,规避了常规
             能够保持稳定,反射体放置在稳定的支持平台上                             方法中接收换能器性能和不同声波传播距离对插
             以保持静止。为了进一步减小可能的随机误差对                             入损耗的影响,可以直接反映出单个空耦换能器的
             测量结果的影响,保证微弱信号的测量效果,使用                            特性。
             示波器对采集的接收信号进行 512 次平均处理。经                             实验结果如下。使用的空耦换能器直径为
             过平均处理后的接收信号,随机噪声得到有效抑                             30 mm,在空气中的近场区长度是 330 mm。测量
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