Page 129 - 《应用声学》2022年第3期

第 41 卷 第 3 期 闫向宏等： 软地层随钻测井仪器偏心情况下低频四极子源激发波场的数值分析 451

四极子声源偏心位置与两种波动模式的幅度之间 层横波速度相当的地层模式波，另一种是传播速度
关系曲线，其中图 6(b) 利用井孔中居中声源时的地 高于井孔流体声速的模式波 (W 模式波即钻铤弯曲
层四极子波幅度对偏心声源地层四极子模式波的 模式波)；
幅度进行了归一化处理。钻铤弯曲模式波幅度随着 (2) 在随钻四极子声波测井接收波形中，钻铤弯
偏心距离的增大呈现二次方规律增加，而地层四极 曲模式波幅度很低且位于四极子模式波的前方，因
子模式波的幅度随着偏心距离的增大呈现三次方 此会造成地层四极子模式波没有清晰的波至点，因
规律增加，并且当偏心距离大约为井孔半径的 15% 此必须探索更有效的低速地层横波速度提取方法；
时，地层四极子模式波幅度达到极大值。 (3) 随着低频四极子偏心声源离开井孔中心距
离的增大，钻铤弯曲模式波的幅度按照二次方规律
12
Equation y=Intercept+B  x+B  x  增大，而地层四极子模式波的幅度按照三次方规律
Intercept -4.0643T10 -6
10 B  0.00694 增加，当偏心距离大约是井孔半径的 15% 时，地层
B  2.43052
Residual sum of squares 1.52114T10 -9 四极子波幅度达到极大值。
R-square (COD) 0.99896
0.99866
Adj. R-square
8
ฉॎࣨए/(10 -4 Pa) 6 4 x 参 考 文 献

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(1) 低频随钻四极子偏心声源在低速地层井孔
Wei Jianqing, He Xiao, Li Xiqiang, et al. Simulation of
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