Page 266 - 应用声学2019年第4期

726 2019 年 7 月

0.9 这些天线之间有一定的距离，并非完全共点正交。
0.8
实验在一个由金属墙壁构成的散射丰富的射频屏
0.7
蔽室内的非视距环境下 (Non-line-of-sight, NLOS)
0.6
P ↼λ  /x↽ 0.5 进行。图 8 中可见，采用这种 6 极化发射和接收天
线所获得的 MIMO 信道的特征值与一个 6 × 6 IID
0.4
0.3
Rayleigh瑞利信道的结果非常接近。
0.2
0.1
0
0 2 4 6 8 10
λ  /dB
(a) ⢩ᖱ٬1
0.25
z
θ
0.20
x y Φ
P ↼λ  /x↽ 0.15 (a) ԧ࠱ܹጳ᫼ (b) ଌஆܹጳ᫼

0.10
10 0
Measured
0.05 6×6 IID
H K
0
-10 -5 0 5
CDF
λ  /dB
(b) ⢩ᖱ٬2
0.10

0.08
10 -1 -20 -10 0 10
P ↼λ  /x↽ 0.06 (c) η᥋ྲढ़ϙᄊግሥѬ࣋Ѧ஝
ྲढ़ϙ/dB

0.04
图 8 6 极化 MIMO 天线和信道特征值的累积分布
0.02 函数
Fig. 8 The hexapolarized antenna and the cumu-
0
-40 -30 -20 -10 0 10 lative distribution functions (CDFs) of the eigen-
λ  /dB
values from the measured MIMO channel
(c) ⢩ᖱ٬3
TPL௄૯ຉฉࠉ TPLద૯ຉฉࠉ
TPD௄૯ຉฉࠉ TPDద૯ຉฉࠉ 4 总结和展望
TPLᡌच TPLҩНࠉ
TPDᡌच TPDҩНࠉ
由于多极化 MIMO 技术能够充分利用电磁场
图 7 不同场景下 3 极化 MIMO 信道特征值概率密 的矢量特性，在高频谱效率和紧凑型 MIMO 通信系
度函数比较 统中具有重要的应用价值。本文首先对已有的一些
Fig. 7 Comparison of eigenvalue probability den-
信道建模理论进行了简要的介绍和总结，主要归纳
sity functions of tri-polarized MIMO channel in
为基于统计和确定性方法两个方面。基于统计性的
different scenarios
理论可以较好地对环境中的多径分布情况和散射
文献 [41] 中利用所设计的如图 8 所示的工作于 体对极化耦合的作用从宏观层面进行概括，但缺乏
377 MHz 的 6 极化 MIMO 天线进行了信道传播特 从物理机理出发对环境中散射体所产生的去极化
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性测试。发射天线的尺寸为 (0.75λ 0 ) ，接收天线 和极化转换等作用以及它们对多极化 MIMO 信道
为一个尺寸为 (0.24λ 0 ) 紧凑阵，为了增加隔离度， 特性的影响进行描述。而完全基于电磁场数值计算
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