Page 45 - 《应用声学》2021年第5期
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第 40 卷 第 5 期 王世伟等： 振膜与音圈粘结间隙对高频截止的影响 689
对 仿 真 的 振 动 模 态 进 行 分 析 对 比 (图 13∼ 对于粘结异常的扬声器，结合公式 (1) 的经验
图 15)，当频率为 11.8 kHz、音圈骨架与振膜充分 公式及实例分析，当中心胶粘结位置有间隙存在且
接触时，粘结位置的模态形变比较小，协同振动效 间隙由中心胶填充时，因中心胶材料与骨架材料比
果好，说明音圈至振膜的能量传递比较好；当音圈 模量的差异 (材料声速的差异)，胶黏剂“良好”阻尼
骨架与振膜的粘结位间隙增加至0.2 mm和0.4 mm 性能对振动能量的传递起到了副作用，同一频率下，
时，粘结位置的骨架、振膜模态形变较大，发生了明 图 13∼ 图 15 情形中音圈从活塞振动变成分割振动，
显分割振动，对应的 SPL 响应也表现出高频提前截 分割振动的加剧不利于振动系的能量传递，对应的
止(图 16)。 SPL 响应表现出高频提前截止。
f=11800 Hz 10 ͯረ/mm
mm 5 T ֓ 4 f=11.8 kHz T ֓
0
-5 2
2 mm 0
mm 0
-2 -2
z
10
x 5 -4
y 0
-5
mm -10
mm
(a) ᮃᒛᄊүവগ (b) ዥፇͯᄊүവগ
图 13 中心胶粘结良好的扬声器模态仿真
Fig. 13 Modal simulation of loudspeaker with good center bonding
f=11800 Hz ͯረ/mm
mm 5 10 T ֓ 4 f=11.8 kHz T ֓
0
-5 2
4
mm 0
2
mm 0
-2 -2
z
10 -4
x 5 0
y -5 -10
mm
mm
(a) ᮃᒛᄊүവগ (b) ዥፇͯᄊүവগ
图 14 中心胶粘结位间隙为 0.2 mm 时的扬声器模态仿真
Fig. 14 Modal simulation of loudspeaker when the center adhesive gap was 0.2 mm
f=11.8 kHz
ͯረ/mm
mm 5 10 T ֓ 4 f=11.8 kHz T ֓
0
-5
2
4
2 mm 0
mm 0
-2 -2
z -4
10
x 5 -4
y 0 -5
mm -10
mm
(a) ᮃᒛᄊүവগ (b) ዥፇͯᄊүവগ
图 15 中心胶粘结位间隙为 0.4 mm 时的扬声器模态仿真
Fig. 15 Modal simulation of loudspeaker when the center adhesive gap was 0.4 mm
