Page 102 - 《应用声学》2023年第6期

1212 2023 年 11 月

扫频脉冲在自由空间和现场测试得到的信号，使用 将所有脉冲响应先插值重采样，提高频率分辨
3 ms 的半汉宁窗截取Butterworth脉冲在自由空间 率，再经过傅里叶变换转换到频域进行分析，通过
和现场测试得到的信号。 频域的声压和频域的质点振速来计算自由空间中
空气的阻抗 (Z ff ) 和材料表面的阻抗 (Z measure )，如
1.0 图 13、图 14 所示。使用镜像源模型时，声源与表面
距离越近，低于 1.2 kHz 的结果误差就会越大 [8] ，以
0.8
及综合考虑扬声器的频响和对数扫频脉冲的起始
ࣨϙ 0.6 频率，测量的频率下限选择1000 Hz。对于现场测试

0.4 的两种情况，使用对数扫频脉冲测试的阻抗几乎相
同，背景噪声的影响较小；使用Butterworth脉冲测
0.2
试的阻抗不一致，有误差出现。
0 为保证传感器校准数据在比值 Z measure /Z ff 中
0 1 2 3 4
௑ᫎ/ms 抵消，2.1节和2.2节的测试是相继进行的，功率放大
图 12 数据处理使用的半汉宁窗 器设置保持不变。根据公式 (1) 即可计算出使用两
Fig. 12 Half-Hanning window used in data processing 种脉冲和白噪声测试的吸声系数。本文的测试都是

2 3

1
2
0
ࣨϙ ࣨϙ 1
-1

ৱц1 0 ৱц1
-2
ৱц2 ৱц2
ᒭႀቇᫎ ᒭႀቇᫎ
-3 -1
1000 2000 3000 4000 5000 6000 1000 2000 3000 4000 5000 6000
ᮠဋ/Hz ᮠဋ/Hz
(a) ࠄᦊ (b) ᘿᦊ
图 13 对数扫频脉冲测量阻抗
Fig. 13 Logarithmic sweep pulse measurement impedance

2 3

1 2

0 1
ࣨϙ ࣨϙ

-1 0
ৱц1 ৱц1
-2 -1
ৱц2 ৱц2
ᒭႀቇᫎ ᒭႀቇᫎ
-3 -2
1000 2000 3000 4000 5000 6000 1000 2000 3000 4000 5000 6000
ᮠဋ/Hz ᮠဋ/Hz
(a) ࠄᦊ (b) ᘿᦊ
图 14 Butterworth 脉冲测量阻抗
Fig. 14 Butterworth pulse measurement impedance