Page 14 - 《应用声学》2020年第3期
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                 从图 5 中可以看出,随着近壁距离 γ 的增加,气                             280
                                                                                 f=30 kHz
             泡离壁面距离增大,壁面对气泡远壁面端的影响不                                              f=40 kHz
             断减弱,气泡溃灭的最大射流速度逐渐降低,与文                                    260       f=50 kHz
             献 [25]中的速度变化趋势相同。气泡距离壁面越近,                               v max /(mSs -1 )
             其运动受壁面限制越明显;当气泡远离壁面时,壁面                                   240
             对气泡的影响逐渐减小,其所受周围流体的压缩趋
                                                                       220
             于均匀,射流已经不能完全穿透气泡,气泡溃灭时产
             生的射向壁面的速度也越小。
                                                                       200
                 超声波频率对气泡溃灭最大射流速度也有重
                                                                         50    60    70   80    90    100
             要影响。图6 给出了初始半径分别为60 µm、80 µm                                             R  /µm
             和100 µm的3 种微气泡,距壁面的无量纲距离恒为
                                                                  图 7  最大射流速度随不同初始半径微气泡的变化
             γ = 1.3 时,不同频率的超声波对最大溃灭射流速度
                                                                  Fig. 7 Changes of maximum velocity with mi-
             的影响。从图 6 中可以看出,气泡溃灭时的最大射
                                                                  crobubbles of different initial radii
             流速度随超声频率的增加而降低,与文献 [26–27]所
             研究的速度变化趋势相同,对比文献 [28] 在相近频                        3 结论
             率范围内的模拟结果,超声频率的增加意味着溃灭
             周期缩短,气泡没有足够的时间去储存和释放能量,                               本文采用数值模拟方法研究了超声对近壁微
             溃灭就已经开始,表征在最大射流速度上便是频率                            气泡溃灭过程的影响。给出了超声作用下近壁微气
             增加导致能量吸收不足,最大射流速度变小。                              泡溃灭过程中的气泡形态和流场变化,针对本文所
                                                               用超声参数产生气泡射流穿透气泡的情况,分析了
                     300
                                           R  =60 m
                                           R  =80 m           微气泡近壁距离、初始半径和超声频率对最大射流
                                           R =100 m
                                                               速度的影响,结果表明气泡溃灭最大射流速度与近
                   v max /(mSs -1 )  250                       壁距离无量纲参数 γ 在 1.1 ∼ 1.6 范围内时成正比,
                                                               与超声频率在 10 ∼ 60 Hz 范围内时成正比,与气泡
                                                               初始半径在 50 ∼ 100 µm 范围内时成反比;同时给
                                                               出了二次溃灭过程中微气泡附近流体运动情况,并
                                                               发现二次溃灭所能达到的最大射流速度要大于气
                     200
                                                               泡一次溃灭,相关结论对超声靶向给药和基因治疗
                       10    20   30    40    50    60
                                    f/kHz
                                                               等技术提供理论依据。
                   图 6  最大射流速度随不同超声频率的变化
                Fig. 6 Changes of the maximum velocity with                   参 考 文        献
                different ultrasonic frequencies
                                                                 [1] Marzbali M Y, Khosroushahi A Y. Polymeric micelles as
                 气泡初始半径也会对最大溃灭速度产生影响。                              mighty nanocarriers for cancer gene therapy: a review[J].
             图 7 给出了频率分别 30 kHz、40 kHz、50 kHz 的超                   Cancer Chemotherapy and Pharmacology, 2017, 79(4):
                                                                   637–649.
             声作用下,距壁面的无量纲距离恒为 1.3 时,不同初
                                                                 [2] Zhu Z, Si T, Xu R X. Microencapsulation of indocyanine
             始半径的微气泡溃灭时的最大射流速度的变化。从                                green for potential applications in image-guided drug de-
             图 7 中可以看出,气泡溃灭最大射流速度随气泡半                              livery[J]. Lab on a Chip, 2015, 15(3): 646–649.
                                                                 [3] Taniyama Y, Tachibana K, Hiraoka K, et al. Development
             径的增加而增加,这与 Oguchi 等           [25]  的研究结果中
                                                                   of safe and efficient novel nonviral gene transfer using ul-
             最大射流速度随超声频率的变化趋势相同。从能量                                trasound: enhancement of transfection efficiency of naked
             角度分析,气泡系统的内能、动能与势能之和等于                                plasmid DNA in skeletal muscle[J]. Gene Therapy, 2002,
             气泡的原始势能与施加超声波的能量,同等超声波                                9(6): 372–380.
                                                                 [4] Taniyama Y, Tachibana K, Hiraoka K, et al. Local deliv-
             能量下,初始半径越大,原始势能越大,因此产生的
                                                                   ery of plasmid DNA into rat carotid artery using ultra-
             最大射流速度相应增加。                                           sound[J]. Circulation, 2002, 105(10): 1233–1239.
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