Page 181 - 《应用声学》2023年第2期

第 42 卷 第 2 期 牟亚东等： 压缩感知的远场亚波长声成像仿真 369

图 7 为到声超透镜不同距离下相距 3 cm 对称 很近或者很远时均不能被识别出来，在其余距离均
分布的散射体成像结果，其中蓝色虚线均表示同时 能在一定的 µ 值范围内分辨出来，能够得到较为稳
考虑了单极散射以及偶极散射后的成像结果，红色 定的结果。
实线表示只考虑单极散射的成像结果。由图7可见，
20.001
相距 3 cm 的两个对称分布的硬散射体均能在一定
18.001
的 µ 值范围内被分辨出来，能够得到较为稳定的结 ӭౝߕ֗Ϧౝߕ
16.001 ӭౝߕ
果，但是当距结构较远时，只能在 µ值较小时才能准 14.001
确识别出两个目标。 12.001
µ 10.001
20.001
8.001
ӭౝߕ֗Ϧౝߕ ӭౝߕ
18.001
6.001
16.001
4.001
14.001
2.001
12.001
0.001
µ 10.001 3 5 8 10 13 15 18 20
s/mm
8.001
6.001
图 8 有声超透镜时对称 4 cm 分布散射体的成像结果
4.001
Fig. 8 Imaging results obtained by an acoustic su-
2.001
perlens for two rigid scatterers being symmetrically
0.001
3 5 8 10 13 15 18 20 separated by an interval 4 cm
s/mm
图 7 有声超透镜时对称 3 cm 分布散射体的成像结果 20.001
ӭౝߕ֗Ϧౝߕ ӭౝߕ
Fig. 7 Imaging results obtained by an acoustic su- 18.001
perlens for two rigid scatterers being symmetrically 16.001
separated by an interval 3 cm 14.001
12.001
图 8 为到声超透镜不同距离下相距 4 cm 对称
µ 10.001
分布的散射体成像结果，其中蓝色虚线均表示同时 8.001
考虑了单极散射以及偶极散射后的成像结果，红色 6.001
4.001
实线表示只考虑单极散射的成像结果。由图8可见，
2.001
相距4 cm的两个对称分布的硬散射体，在距离结构
5 8 10 13 15 18 20
很近时，无法识别出目标散射体，随着距离的增大， s/mm
在较大的µ值范围内均能准确分辨出目标散射体。
图 9 有声超透镜时不对称 3 cm 分布散射体的成像结果
对比图 7、图 8 可以看出，在考虑了偶极散射以
Fig. 9 Imaging results obtained by an acoustic super-
后，随着两个硬散射体间距的增大，整体来看散射
lens for two rigid scatterers being unsymmetrically sep-
体分辨结果在变得稳定；没考虑偶极散射时，随着 arated by an interval 3 cm
两个硬散射体间距的增大，成像结果反而在变差。
但是与对称 3 cm 的结果相比，对称 4 cm 在距结构 图 10 为不同距离下相距 4 cm 不对称分布 (一
较近时分辨率较差，无法准确识别出两个散射体 个散射体圆心在 −1 cm，一个散射体圆心在 3 cm)
位置。 的散射体成像结果，其中蓝色虚线均表示同时考虑
图 9 为到结构不同距离下相距 3 cm 不对称分 了单极散射以及偶极散射后的成像结果，红色实线
布 (一个散射体圆心在 −1 cm，一个散射体圆心在 表示只考虑单极散射的成像结果。由图 10 可见，相
2 cm) 的散射体成像结果，其中蓝色虚线表示同时 距4 cm的两个不对称分布的硬散射体，在距离结构
考虑了单极散射以及偶极散射后的成像结果，红色 很近时，无法识别出目标散射体，其他距离在较大的
实线表示只考虑单极散射的成像结果。由图9可见， µ 值范围内均能准确分辨出目标散射体，但随着距
相距 3 cm 的两个不对称分布的硬散射体在距结构 离变远，准确识别散射体的µ值范围减小。