Page 36 - 《应用声学》2023年第2期

224 2023 年 3 月

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ᡰሏ/km ᡰሏ/km ᡰሏ/km
(a) F=200 Hz, SD=50 m, RD=10 m (b) F=200 Hz, SD=50 m, RD=50 m (c) F=200 Hz, SD=50 m, RD=90 m
图 10 EDFM 和流体模型计算的水中传播损失比较
Fig. 10 Comparisons of transmission loss calculated based on EDFM and fluid model

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ᡰሏ/km ᡰሏ/km ᡰሏ/km
(a) F=2000 Hz, SD=50 m, RD=10 m (b) F=2000 Hz, SD=50 m, RD=50 m (c) F=2000 Hz, SD=50 m, RD=90 m

图 11 EDFM 和流体模型计算的水中传播损失比较
Fig. 11 Comparisons of transmission loss calculated based on EDFM and fluid model

3 结论 Hou Zhengyu, Guo Changsheng, Wang Jingqiang, et al.
Development and application of a new type in-situ acous-
本文首先通过数值仿真海底反射系数和水中 tic measurement system of seafloor sediments[J]. Chinese
声场分布，对 Biot-Stoll 理论的流体近似模型准确 Journal of Geophysics, 2015, 58(6): 1976–1984.
[3] 李官保, 阚光明, 孟祥梅, 等. 环境条件变化对海底沉积物
性进行了验证，并进一步分析了地声反演所用的流 实验室声速测量结果的影响 [J]. 海洋科学进展, 2013, 31(3):
体地声模型与 EDFM 的差别。从中看出：地声反演 360–366.
所用的流体地声模型与 EDFM 两者具有 “等价性”， Li Guanbao, Kan Guangming, Meng Xiangmei, et al. Ef-
fects of the condition changes on the laboratory acoustic
只适用于低频远场情况。为了提升流体地声模型适
velocity measurements of seafloor sediments[J]. Advances
用的频率和作用距离的范围，需要进一步通过理论 in Marine Science, 2013, 32(3): 360–366.
和实验研究对流体地声模型作理论修正，使其使用 [4] Hamilton E L. Compressional wave attenuation in marine
sediments[J]. Geophysics, 1972, 37(4): 620–646.
条件具有较大的宽容性。
[5] Chapman D M. “what are we inverting for?” in inversion
problem in underwater acoustic[M]. New York: Springer,
2001: 1–14.
参 考 文 献
[6] Holland C W, Osler J. High-resolution geoacoustic inver-
sion in shallow water: a joint time and frequency do-
[1] 汪德昭, 尚尔昌. 水声学 [M]. 北京: 科学出版社, 2013. main technique[J]. The Journal of the Acoustical Society
[2] 侯正瑜, 郭常升, 王景强, 等. 一种新型海底沉积物声学原 of America, 2000, 107(3): 1263–1279.
位测量系统的研制及应用 [J]. 地球物理学报, 2015, 58(6): [7] Huang C F, Hodgkiss W S. Matched-field geoacous-
1976–1984. tic inversion of low-frequency source tow data from the