Page 141 - 《应用声学》2024年第6期

第 43 卷 第 6 期 谈笑宇等： 基于斯通利波的反射源定位及裂缝宽度反演 1317

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(a) ʾԧʽஆവर (b) ʽԧʾஆവर
图 4 不同测量方式示意图
Fig. 4 Schematic diagram of different measurement modes

X055 X055 X055 X055 X055 X058
ʽᛡ ʽᛡ
ʾᛡ ʾᛡ
X059

X060 X060 X060 X060 X060
X060
X061
ງए/m X065 X065 X065 X065 X065 X063

X064
X065
X070 X070 X070 X070 X070

X066
X075 X075 X075 X075 X075 X067
0 4000 8000 0 4000 8000 0 4000 8000 0 1 2 3 0 1 2 3
௑ᫎ/ms ௑ᫎ/ms ௑ᫎ/ms Amp2 Estk
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图 5 不同反射源定位方法的比较
Fig. 5 Comparison of different methods for locating reflection sources

第二种方法是将反射波波形能量倾斜叠加成 从图 5 中第 4 和第 5 道可以看出，由上行波计
关于深度的函数来确定反射源的深度位置。如图 5 算的反射源位置在由下行波计算的反射源位置之
第 2 道和第 3 道所示，左侧黑色竖条线为直达波到 上约 3.51 m，即相差了一个源距的距离。本文数据
时曲线 TT ST ，将各深度到时点作为能量堆叠的起 测量方式采用的均为下发上收模式，因此以下行

始时间点，沿着图中斜线箭头所指方向计算波形幅 反射波数据为准。从图 5 中可以看出，幅度平方法
度之和。此斜线斜率由地层斯通利波慢度确定，在 相较能量堆叠法有更高的分辨率，但是它受到直
此慢度上下一定范围内重复计算波形能量堆叠，取 达波的影响，反射斯通利波在直达波到时处可能被
最大值作为目标深度点的最终能量堆叠值。绘制成 直达波掩盖，波场分离后幅度较弱，图 5 第 3 道中
关于深度的函数，如图 5 第 5 道所示，本文称该方法 X060∼X064 m 段有明显的反射波，这一段的反射
为能量堆叠法。 都来自约 X060 m 处的反射源，但是在 X060 m 直