Page 33 - 《应用声学》2020年第6期

第 39 卷 第 6 期 张青青等： 南中国海海域存在孤立子内波条件下的声场统计特性 827

间变化的曲线，其中声源深度为 108 m，中心频率为 ܦᤴ/(mSs -1 )
0 1545
200 Hz，收发距离为 14.8 km。图 11(a) 为 “下发上
20 1540
收” 的结果，接收深度为 22 m；图 11(b) 为 “下发下 40
收”的情况，接收深度为 76 m。从图中可看出，接收 ງए/m 60 1535
1530
点声传播损失随时间呈一定的准周期性起伏振荡。 80
由于海洋环境中同时存在线性内波和孤立子内波， 100 1525
0 2 4 6 8 10 12 14
所以周期性并不是十分明显，当只有孤立子内波存 ᡰሏ/km
在时，将会呈现明显的周期性变化 [18] 。在图 11(a) (a) 9థ13ெ 23:30:30
ܦᤴ/(mSs -1 )
中声传播损失起伏最大可达到 7 dB，图 11(b) 中声 0 1545
传播损失起伏最大可达到8 dB。 20 1540
ງए/m 40 1535
64
66 60 1530
TL/dB 68 100 2 4 6 8 10 12 14 1525
80
70
0
72
74 ᡰሏ/km
76 (b) 9థ13ெ 23:38:30
0 1.0 2.0 3.0 4.0 5.0
௑ᫎ/h 图 12 无孤立子内波经过声传播路径时两个时刻的
(a) ʾԧʽஆᄊৱц: ଌஆງए˞22 m 声速场空间分布
64 Fig. 12 The spatial distribution of the sound
66
speed field when there are no soliton internal
68
TL/dB 70 waves entering the sound propagation path
72
TL/dB
74 80
76 10 75
0 1.0 2.0 3.0 4.0 5.0 20
௑ᫎ/h 30 70
ງए/m 50 60
(b) ʾԧʾஆᄊৱц: ଌஆງए˞76 m 40 65
图 11 传播路径上有孤立子内波经过时不同接收点 60
70 55
处声传播损失随时间变化的曲线 80 50
90
Fig. 11 Curve of the TLs when soliton inter- 100 45
110
nal waves entering the sound propagation path 2 4 6 8 10 12 14 40
at each receiving point ᡰሏ/km
(a) 9థ13ெ 23:30:30
TL/dB
3.2 传播路径上无孤立子内波经过 80
10
75
在9 月13 日 23:30–14日 5:32 时间段内，传播路 20
30 70
径上主要存在小振幅的线性内波，无大幅度孤立子 40 65
50
内波。图 12 是根据二维平流模型重构的任意两个 ງए/m 60 60
70 55
时刻无孤立子内波经过声传播路径时的海水声速 80
90 50
场分布。图 13 是对应这两个时刻无孤立子内波经 100 45
110
过声传播路径时的传播损失空间分布，其中，声源深 2 4 6 8 10 12 14 40
度为108 m，中心频率为200 Hz。 ᡰሏ/km
(b) 9థ13ெ 23:38:30
图 14 给出了模型计算的无孤立子内波经过声
图 13 无孤立子内波经过声传播路径时的传播损失
传播路径时间段内的各个接收点处声传播损失随
二维伪彩图
时间变化的曲线，其中声源深度为108 m，中心频率
Fig. 13 Two-dimensional diagram of the TL when
为200 Hz，图14(a)为“下发上收”的结果，接收深度 no soliton internal waves entering the sound prop-
为 22 m；图 14(b) 为“下发下收”的结果，接收深度 agation path